отзывы об автомобилях Фотон Миди на сайте Am.ru
Все маркиAudiBMWCadillacCheryChevroletChryslerCitroenDaewooDodgeFiatFordGreat WallHondaHyundaiInfinitiJeepKiaLand RoverLexusLifanMazdaMercedes-BenzMiniMitsubishiNissanOpelPeugeotPorscheRenaultSkodaSsangYongSubaruSuzukiToyotaVolkswagenVolvoВАЗ (Lada)ГАЗУАЗACAcuraAdlerAlfa RomeoAlpinaAlpineAMCArielAroAsiaAston MartinAudiAustinAustin HealeyBeijingBentleyBMWBorgwardBrillianceBristolBugattiBuickBYDCadillacCallawayCarbodiesCaterhamChanganChangFengChangheCheryChevroletChryslerCitroenCizetaCoggiolaDaciaDadiDaewooDaihatsuDaimlerDallasDatsunDeLoreanDe TomasoDodgeDongFengDSEagleEfiniExcaliburFAWFerrariFiatFiskerFordFotonFSOFuqiGeelyGenesisGeoGMCGreat WallGrozHafeiHaimaHavalHawtaiHindustanHoldenHondaHuangHaiHummerHurtanHyundaiInfinitiInnocentiInvictaIran KhodroIsderaIsuzuJACJaguarJeepJiangnanJinbeiJMCKiaKoenigseggLamborghiniLanciaLand RoverLandwindLexusLifanLincolnLotusLTILuxgenMahindraMarcosMarlinMarutiMaseratiMaybachMazdaMcLarenMegaMercedes-BenzMercuryMetrocabMGMinelliMiniMitsubishiMitsuokaMonte CarloMorganNissanNobleNysaOldsmobileOpelOscaPackardPaganiPanozPaykanPeroduaPeugeotPlymouthPontiacPorschePremierProtonPumaQorosQvaleRAMRavonReliantRenaissance CarsRenaultRimacRolls-RoyceRonartRoverSaabSaleenSamsungSantanaSaturnScionSEATShifengShuangHuanSkodaSMASmartSoueastSpectreSpykerSsangYongSubaruSuzukiTalbotTataTatraTeslaTianmaTianyeTofasToyotaTrabantTrumpchiTVRVauxhallVectorVenturiVolkswagenVolvoWartburgWestfieldWiesmannWillysWulingXin KaiZastavaZibarZotyeZXПрочие автоAurusDerwaysMarussiaVortexВАЗ (Lada)ГАЗДонинвестЗАЗЗИЛИЖКомбатЛуАЗМосквичСМЗТагАЗУАЗВсе моделиGratourMidiSauvanaTunland
Год выпуска
от20212020201920182017201620152014201320122011201020092008200720062005200420032002200120001999199819971996199519941993199219911990198519801975197019651960194019201900-до20212020201920182017201620152014201320122011201020092008200720062005200420032002200120001999199819971996199519941993199219911990198519801975197019651960194019201900
ᐅ FOTON MIDI — Аккумулятор в ProParts.
![](/800/600/https/www.shopelectro.ru/media/cache/9c/cf/9ccfd48523709d001bd4581f6f34b413.png)
Год выпуска202020192018201720162015201420132012201120102009
Выбор автомобиля позволяет отобразить только те запчасти, которые подходят к вашему автомобилю
Выберите год выпуска вашего FOTON MIDI (Фотон Миди) для подбора Аккумулятор
Сначала дешевыеСначала дорогиеПо артикулуПо брендуПо направлениюПо возврастанию срока поставкиПо убыванию срока поставки Вид списокВид таблица
Фильтр
Сортировать- Емкость батареи [Ач]
- 60
- Напряжение [В]
- 12
Информация о товаре предоставлена для ознакомления и не является публичной офертой. Производители оставляют за собой право изменять внешний вид, характеристики и комплектацию товара, предварительно не уведомляя продавцов и потребителей. Просим вас отнестись с пониманием к данному факту и заранее приносим извинения за возможные неточности в описании и фотографиях товара. Будем благодарны вам за сообщение об ошибках — это поможет сделать наш каталог еще точнее!
Как заказать в ProParts.
![](/800/600/https/www.shopelectro.ru/media/cache/5d/ef/5def8576f78b26a272a568eae09af672.png)
Заказать Аккумулятор для FOTON MIDI в Молдове легко и занимает немного времени. Ваш комфорт, это забота ProParts.md . В городах, где есть представительство ProParts — Вы можете получить заказ непосредственно в офисе представительства. Если сумма Вашего заказа превышает 400 леев, доставка в пределах города осуществляется абсолютно бесплатно. Доставка в регионы Молдовы осуществляется нашим партнером который доставит Ваш заказ до дверей. Если в момент доставки вы не находитесь по указанному в заказе адресу, курьер осуществит еще две попытки доставить заказ.
Если вы желаете познакомиться с ProParts поближе, мы рады приветствовать в нашем магазине, где Вы можете забрать Ваш предварительно заказанный товар.
Как оплатить заказ в ProParts.md?
Оплата в магазине ProParts.md возможна банковской картой или наличными, в то же время оплата заказа при доставке возможна на данный момент только наличными.
Скидки в ProParts.
![](/800/600/https/www.shopelectro.ru/media/cache/a4/99/a499a90e3ee0235a5c882b56aa33837c.png)
ProParts это не только широкий ассортимент автомобильных запчастей в Молдове, это комплектующие по лучшей цене, а лояльным клиентам мы дарим кэшбэк для дальнейшей экономии в ProParts. Кэшбэк можно использовать до 30% от суммы заказа.
Сертификаты
Сертификаты на моторные масла и другие технические жидкости поставляемые нашим магазином, вы можете найти в описаниях к товару.
Видели продажу
по более привлекательной цене?
Позвоните, напишите и получите скидку!
Автостекла Foton Midi c установкой в Москве
Главная специализация нашего филиала — реализация автостекол для всех модификаций автомобиля Foton Midi: Foton Midi, а также установка и ремонт следующих изделий:
- с отличным уровнем прозрачности лобовое стекло, благодаря безупречному качеству которого возможность просмотра из салона доступна на нужное расстояние;
- стекла боковые, безупречное качество которых позволяет без проблем просматривать пространство с обеих сторон от автотранспорта;
- надежные задние стекла, не допускающие вероятность не увидеть помехи и нанести ущерб автомобилю при движении назад;
Определяясь с подходящим приобретением, следует знать, что вид изделия и его производитель в огромной степени влияют на стоимость автостекла для Foton Midi в Москве. Выбирая лучший для вас вариант, вы, соответственно, можете ориентироваться как на прославленность бренда, так и на цену товара.
Великолепный ассортимент автозапчастей в нашей компании – купить лобовое стекло для Foton Midi в Москве по доступной цене просто
Оптимальность цены, по которой наша фирма представляет возможность купить лобовое стекло для Foton Midi в Москве и остальные части остекления – весомое наше достоинство.. Непосредственные поставки от производителей по проверенным, абсолютно надежным схемам отличным образом уменьшают цены наших стекол.
Разумность стоимости и безупречный уровень работ – наша компания представляет возможность заменить недорого боковое стекло для Foton Midi в Москве
Вы сможете с легкостью заменить недорого боковое стекло для Foton Midi в Москве при содействии сотрудников нашего магазина.. Кроме того, с желанием улучшить видимость из салона автомобиля, вы можете прибегнуть к мероприятиям, дающим возможность смонтировать новое заднее стекло для Foton Midi в Москве. У нас вы обнаружите удивительно доступные цены на автостекла на Foton Midi в Москве, а стаж и отменное качество работы наших монтажников позволит провести монтаж на высшем уровне. Вы сэкономите немало времени и денег, если примете решение приобрести лобовое стекло на Foton Midi в Москве и заказать его установку в нашей компании.
Самые новейшие приспособления и оборудование необходимы при монтаже таких изделий, как боковое стекло на Foton Midi, чтобы работы были выполнены качественно. Добротность любой производимой операции строго контролируется на любом технологическом этапе, благодаря чему поставить заднее стекло на Foton Midi удается с чрезвычайной точностью. Надежность эксплуатации такой детали, как боковое левое стекло Foton Midi, гарантирована таким отношением, дающим возможность избежать ошибок и недоработок.
Чтобы заменить боковое правое стекло Foton Midi, вы имеете возможность сделать заказ по телефону или подойти к нам в выставочный зал, расположенный по указанному на нашем ресурсе адресу. Профессионализм наших исполнителей дает возможность также нашим клиентам не только приобрести левое стекло Foton Midi, но и организовать его доставку по предоставленному адресу с установкой на территории собственника. При этом вам не нужно платить дополнительные средства на вызов мастера, так как стоимость на переднее правое стекло Foton Midi равна цене установки в наших мастерских. Насколько необходимо эксплуатировать свое заднее левое стекло Foton Midi, есть ли смысл устанавливать новое способны определить только вы. Широкий модельный ряд изделий по доступной цене ждет вас в нашей компании, если вы решите приобрести заднее правое стекло Foton Midi.
Мы предлагаем и услуги такого рода, как изготовление автостекoл для Foton Midi, дающие возможность принять во внимание все ваши капризы. На размер стоимости на изготовление лобового стекла на Foton Midi в данном случае повлияет материал и скорость исполнения заказа.
Безупречный ремонт автостекoл Foton Midi в Москве — использование новейшего инструмента залог долговечности
Прекрасным решением в случае необходимости ликвидации недостатков стекла будет ремонт автостекол Foton Midi в Москве. Сделанный в нашем представительстве ремонт сколов Foton Midi, всяческих трещин и других повреждений выделяется прекрасным качеством. Использование современных технологий и материалов, позволит провести ремонт в минимальные сроки, как и в случае, если бы требовалась замена лобового стекла Foton Midi. Рекомендации по монтажу, обязательные для наших исполнителей к исполнению разъясняют все тонкости выполнения таких работ, как замена автостекла Foton Midi или ликвидация повреждений.
Все люки и глухая форточка Foton Midi также восстанавливаются специалистами нашей фирмы. Какие расходы придется вложить для того, чтобы форточка Foton Midi или люк приняли начальное состояние, реально выяснить после оценки количества устраняемых недостатков.
Установочные центры находятся по следующим адресам: Рязанский проспект, Строгино, Кожухово, Дмитровское шоссе, Ленинский проспект, шоссе Энтузиастов (Балашиха), Варшавское шоссе. Наши автосервисы находятся во всех административных округах Москвы, а именно в сао, свао, сзао, вао, ювао, юзао, юао, зао, цао
Видео установочного процесса газового оборудования на Foton Midi Midi
Для Вашего удобства Вы можете заказать обратный звонок — наши менеджеры
перезвонят Вам в удобное для Вас время!
Мы всегда рады ответить на Ваши вопросы, просто напишите нам!
Запишитесь на установку on-line.
Отправьте заявку на кредит и наши менеджеры перезвонят Вам для уточнения информации!
Поделитесь опытом — оставьте отзыв об использовании ГБО на своём автомобиле!
Мы постоянно работаем над повышением уровня обслуживания — если Вы обратились к нам, и Вам что-то не понравилось, напишите нам, и мы это исправим!
Мы открыты к предложениям — просто напишите нам!
Будьте в курсе новостей нашей компании и газомоторной отрасли — подпишитесь на нашу новостную рассылку!
Foton (Фотон) Midi (Миди): список модификаций модели
Услуга * УслугаКомпьютерная диагностикаУстановить пламегаситель стронгер (нержавейка)Выбить катализаторУстановить пламегаситель стронгерЗамена на новый катализаторЗамена катализатора на пламегаситель (нержавейка)Вырезать катализаторЗамена катализатора на пламегасительУдаление катализатораПродувка катализатораПромывка катализатораОчистка катализатораОчистка сажевого фильтраПромывка сажевого фильтраПродувка сажевого фильтраПрограммное отключение сажевого фильтраФизическое удаление сажевого фильтраОтключение и удаление сажевого фильтраПромывка ЕГР (EGR,AGR)Очистка ЕГР (EGR,AGR)Замена ЕГР (EGR,AGR)Программное отключение ЕГР (EGR,AGR)Заглушить ЕГР (EGR,AGR)Закольцовка ЕГР (EGR,AGR)Прошивка Евро-2Отключение датчиков в ЭБУОтключение аварийного режима в ЭБУОтключение ламп в ЭБУОтключение переднего (первого) лямбда зондаОтключение заднего (второго) лямбда зондаУстановка заглушки впускного коллектораУдаление вихревых заслонок впускного коллектораАдаптация датчика оксидов азота NOx (НОКС)Отключение датчика оксидов азота NOx (НОКС)Адаптация датчика дифференциального давленияОтключение датчика дифференциального давления Адаптация датчика температурыОтключение датчика температурыАдаптация датчика перепада давления выхлопных газовОтключение датчика перепада давления выхлопных газовЧип-тюнинг Stage 1Чип-тюнинг Stage 2Установка выхлопной системы (одна сторона)Установка выхлопной системы (две стороны)Тюнинг выхлопной системы, уровень №1Тюнинг выхлопной системы, уровень №2Тюнинг выхлопной системы, уровень №3Изменение звука выхлопной системыРемонт выхлопной системыЗамена выхлопной системыИзготовление выхлопной системыРазведение выхлопных труб на две стороны Сложное разведение выхлопных трубСпортивная выхлопная системаРемонт резонатора выхлопной системыЗамена резонатора выхлопной системыУстановка резонатора выхлопной системыУдаление мочевины Adblue/BluetecОтключение мочевины Adblue/BluetecРемонт выпускного коллектораЗамена выпускного коллектораСъем выпускного коллектораИзготовление выпускного коллектораСварка выпускного коллектораРемонт выхлопного коллектораЗамена выхлопного коллектораСъем выхлопного коллектораИзготовление выхлопного коллектораСварка выхлопного коллектораСнятие/установка приемной трубыРемонт глушителяУстановка глушителяЗамена глушителяТюнинг глушителяОтключение ошибок впускного коллектораОклейка виниломПокрытие виниломОклейка защитной пленкойОклейка бронепленкойПокрытие защитной пленкойПокрытие бронепленкойАнтигравийная защитаОклейка антигравийной пленкойОклейка полиуретаномПокрытие полиуретаномОклейка полиуретановой пленкойПокрытие полиуретановой пленкойЗамена гофры глушителя Ремонт катализатораОтключение (прошивка) катализатораУдалить катализатор + обманка
Сумма *
CID
Согласен с Политикой конфиденциальности сайта *Ремонт панели приборов Foton Midi 2007
Сервисный центр по ремонту автомобильной электроники Exact Lab предлагает услуги по ремонту и обслуживанию панели приборов Foton Midi 2007 в Москве. Основные неисправности, с которыми комбинация приборов Foton Midi 2007 попадают в наш сервисный центр, рукотворные, так как зачастую автовладельцы перед продажей своего железного коня хотят приукрасить его внешний вид, и все бы ничего, но приборная панель в автомобиле предназначена для информирования своего автовладельца о состоянии автомобиля и когда проблема была замаскирована а не устранена, приборная панель всегда сообщит об этом. Вот нерадивые, недобросовестные продавцы и в основной своей массе перекупы лезут в щиток приборов, дабы заклеить или переподключить лампочку, индикатор, смотать пробег, что зачастую ведёт к повреждению щитка приборов.
Если не дай бог Вам все-таки не посчастливилось, и Вы заметили за приборной панелью своего автомобиля неслаженные действия, или вовсе их отсутствие, это повод незамедлительно обратится к нам в сервисный центр, хотя бы для консультации и рекомендаций, они у нас бесплатные.
Сервисный центр по ремонту и обслуживанию автомобильной электроники Exact Lab всегда имеет в наличии все необходимые оригинальные запасные части для ремонта щитка приборов Foton Midi 2007.
В сервисном центре по ремонту и обслуживанию автомобильной электроники Exact Lab Вы всегда можете приобрести следующие оригинальное запасные части:
1. Стекло панели приборов Foton Midi 2007.
2. Стрелки/указатели панели приборов Foton Midi 2007.
3. Шкалы панели приборов Foton Midi 2007.
4. LCD экраны панели приборов Foton Midi 2007.
5. Шаговые моторчики панели приборов Foton Midi 2007.
6. Динамик панели приборов Foton Midi 2007.
7. Плату панели приборов Foton Midi 2007.
8. Процессор панели приборов Foton Midi 2007.
Обращайтесь в наш сервисный центр Мы всегда рады Вам помочь!
Дополнительные примечания | MIDI-контроллер Photon K-Muse
… на «Скорость света …»
«Вместо устаревшие магнитные звукосниматели … запатентованный датчик PHOTON ….. преобразует частота струн … быстрее, чем мгновение ока «.
Хорошо, я должен надеяться
Итак, человеческий глаз на самом деле довольно медленно моргает.
Меня, как инженера, всегда беспокоил маркетинг Photon. «Скорость свет »этого зверя применяется только на небольшом расстоянии между светодиодом и фотоприемник. Магнитного или пьезоэлектрического звукоснимателя более чем достаточно полоса пропускания для захвата основной частоты и нескольких гармоник гитары струны, поэтому проблема скорости преобразования аудио в MIDI не в звукоснимателе.Это ограничено временем цикла гитарных нот и тем фактом, что вы в значительной степени необходимо измерить хотя бы несколько периодов сигнала, прежде чем определять частоты и выведите команду MIDI NOTE ON. Кого волнует 186000 миль на второй, когда низкий E имеет период 12 мс?
И MIDI не работает со скоростью света.Каждый байт занимает 320 мкс. передачи (включая стартовый и стоповый биты), а команда NOTE ON, включая байт скорости [1], имеет длину три байта, так что это 960 мксек плюс время обработки в другой конец до звучания ноты.
Это не означает, что оптический датчик — плохая идея для этого приложения. (игнорируя критические проблемы выравнивания), но пытаясь намекнуть, что это будет
генерирует MIDI-ноты быстрее, чем что-либо еще, просто неправильно.
Я не против точного маркетинга, чтобы помочь продать продукт, но это это просто быки ***. Я читал это для точного воспроизведения строки, которую вы следует проводить измерения по двум осям, и это имеет смысл. И есть перекрестные помехи в шестнадцатеричных датчиках, влияющие на соотношение сигнал / шум.Но преобразование MIDI не о точном воспроизведении звука струны, но определении ее основная частота.
Спасибо, что позволили мне разглагольствовать …..
Сделайте любой проигрыватель совместимым с DVS с помощью нового Photon Fader от DJ Qbert
Опыт ди-джеев, новости, технологии | 18 июн.2019 г.
Через Instagram на этой неделе высококвалифицированный скретч-ди-джей DJ Qbert объявил, что новый Photon Fader теперь доступен для предварительного заказа. Photon Fader, недавно представленный только в виде прототипа, может превратить любой проигрыватель винила в устройство с поддержкой DVS и позволяет вам почесать портативный проигрыватель с DVS на вашем iPhone или iPad. Продолжайте читать, чтобы узнать больше.
Созданный собственной маркой Qbert Thud Rumble вместе с Jesse Dean Designs, Photon Fader, как говорят, обеспечивает исключительную точность с доступом к ключевым точкам и даже эффектам для аналогового винила. Он может превратить любой проигрыватель винила в устройство с поддержкой DVS с технологией поперечной резки VIPERKITTEN и совместим с Traktor, Mixxx, DJ Player Pro, Ableton или любым программным обеспечением, принимающим MIDI.
- Соответствующее классу USB MIDI-устройство работает с iOS, Linux, Android, Mac OS и Windows без драйверов
- Встроенный фонокорректор и звуковая карта USB
- Два регулируемых триммера позволяют настроить врезку без каких-либо сложных этапов калибровки
- 8 пэдов с кнопкой переключаемого банка дают вам переназначаемые метки быстрого доступа / мгновенные удвоения
- Отображаемые кнопки FX и Thru позволяют запускать FX или быстро переключаться между DVS и аналоговым винилом.
- Совместим с Traktor, Mixxx, DJ Player Pro, Ableton или любым программным обеспечением, принимающим MIDI
- Поцарапайте портативный проигрыватель с DVS на вашем iPhone или iPad с помощью Photon и DJ Player Pro
Photon Fader доступен для предзаказа за 212 долларов США на thudrumble.com. На данный момент мы не уверены, сколько Photon Faders будет продано в первом выпуске, но мы будем держать вас в курсе по мере появления подробностей.
Будете ли вы делать предварительный заказ на Photon Fader? Сообщите нам свои мысли в комментариях ниже.
Также читайте: Выставка NAMM 2019: Часть 2
MATRIXSYNTH: Alesis Photon X25 — MIDI-контроллер / аудиоинтерфейс
через этот аукцион
Давно не видел ни одного из них.
«MIDI-контроллер Alesis Photon X25 + аудиоинтерфейс 2 входа / 2 выхода
Этот MIDI-контроллер немолодой, но все еще в очень хорошем состоянии и отлично работает. Возможно, потребуется небольшая очистка некоторых ручек и калибровка колеса высоты тона. , но в остальном он в очень хорошем состоянии!
Встроенный аудиоинтерфейс USB соответствует классу, что означает, что он совместим с Android, iOS, Win, Mac, Linux и всеми вариантами.
Конечно, главная привлекательность Photon X25 — это его уникальный инфракрасный купол AXYZ, который позволяет вам управлять чем угодно в 3D.Хотя он не очень точен, он подарит вам часы веселья и экспериментов!
Лучшее из обоих миров! Клавиатурный USB / MIDI-контроллер Alesis Photon X25 с аудио сочетает в себе превосходное управление USB / MIDI и высококачественную запись в одном замечательном корпусе! Уникальные функции, такие как купол Axyz Controller и ручки от 10 до 360, дают вам мощный MIDI-контроль над вашими программными приложениями. Сбалансированный 24-битный аудиовход / выход 44,1 / 48 кГц позволяет записывать и воспроизводить с вашего компьютера. Photon X25 имеет 25-клавишную клавиатуру, чувствительную к скорости нажатия, с полноразмерными колесами высоты тона и модуляции.ЖК-экран со специальным кодировщиком для быстрой и простой настройки. Настраиваемые пользователем шаблоны могут быть размещены на передней панели. Alesis Photon X25 работает от USB-источника питания, дополнительного внешнего адаптера или 4-х батареек C (не входят в комплект). Готова к работе с Windows XP / Mac OS X. Особенности
25-нотная, полноразмерная, полувзвешенная клавиатура
MIDI I / O
24-битный звук, 44,1 / 48 кГц со сбалансированным стерео входом / выходом
Полноразмерные колеса высоты тона и модуляции
ЖК-экран со специальным кодировщиком для быстрого и простая настройка
20 редактируемых и сохраняемых конфигураций
Полное управление MIDI с 10 — 360 бесконечными регуляторами, 10 кнопками и 3 активными слоями
Купол контроллера Axyz обеспечивает трехмерное управление звуковыми эффектами и виртуальными инструментами
Входы для педали сустейна и экспрессии
Работает через USB питание от шины, дополнительный адаптер переменного тока или 4 батареи C (не входят в комплект)
Windows XP / Mac OS X-ready
Этот товар продается как описано »
Prieur et al.
![](/800/600/https/static.foxfishing.ru/uploads/images/model_1000/_udilishcha_mahovye_sabaneev-foton-tele_700_4.png)
Серия дополнений к астрофизическому журналу, 144: 263-276, 2003 г. Февраль
© 2003. Американское астрономическое общество. Все права защищены. Напечатано в США
Спекл Наблюдения из составных звезд спектра . II. Дифференциальный Фотометрия из Двоичный Компоненты 1
Дж.-L. Prieur , J.-M. Carquillat , N. Ginestet , и L. Koechlin
UMR 5572, Observatoire Midi-PyrénéesCNRS, 14 Avenue E. Belin, 31400 Тулуза, Франция Франция A. Lannes и E. Anterrieu
CERFACS, 42, Avenue Gaspard Coriolis, 31057 Toulouse Cedex, France
S. Roques
UMR 5572, Observatoire Midi-PyrénéesCNRS, 14 Avenue E. Belin, 31400 Toulouse, France
E. Aristidi
UMR 6525,
UMR 6525, Nice Sophia-AntipolisCNRS, Parc Valrose, 06108 Nice Cedex 2, France
и
M. Scardia
INAFOsservatorio Astronomico di Brera, via Bianchi 46, 23807 Merate, Италия
Поступила 10 июня 2002 г .; принята к печати 16 сентября 2002 г.
РЕФЕРАТ
Представлены измерения многоцветной дифференциальной фотометрии двух компонентов из 18 близких двойных звезд, в основном звезд с составным спектром. Они основаны на наблюдениях , сделанных в обсерватории Пик дю Миди с помощью спекл-камеры PISCO в период между 1993 и 1998 гг. Оптические стендовые эксперименты также были выполнены для оценки применимости всего процесса от получения данных с детектором ICCD до заключительных фотометрических измерений . Результаты обсуждаются и сравниваются с (1) спекл-фотометрией Hipparcos и , (2) спектроскопическими измерениями и (3) составными спектрами , рассчитанными с помощью спектральной библиотеки . Наши измерения хорошо согласуются с другими наблюдениями.Мы также определили стадию эволюции отдельных компонентов : абсолютные визуальные величины холодных звезд-гигантов, которые мы обнаружили, совместимы с калибровками, сделанными другими авторами. Эта работа показывает, что PISCO хорошо адаптирован для эффективного выполнения относительной фотометрии близких двойных звезд.
1 На основе наблюдений, сделанных телескопом Бернара Лио в обсерватории Пик дю Миди , Франция.
1. ВВЕДЕНИЕ
Звезды с составным спектром — это двойные звезды (часто спектрально-двойных звезд), как правило, , состоящие из ассоциации из карликовой горячей звезды (типа B или A ) с холодной эволюционировавшей звездой (G, K, или M) (Гинестет и др. др., 1992). Изучение этих систем представляет большой астрофизический интерес (1) для получения на лучшей оценки масс красных гигантов звезд и (2) для моделей ограничения звездной эволюции. Основная проблема наблюдений связана с трудностью для идентифицировать спектральный класс двух компонентов по отдельности.
Когда мы начали работать над над этой темой в в начале 1990-х годов, спектральный класс компонентов большинства из этих систем был ошибочным. Действительно, в обычной спектральной области классификации MK (380480 нм), спектры двух компонентов казались неразрывно запутанными, и, как следствие , горячие компоненты были классифицированы как слишком поздно и крутить комплектующих как рано. Чтобы установить природу холодного компонента , мы провели спектральный обзор в ближнем инфракрасном диапазоне с помощью спектрографов Carélec и Aurélie в обсерватории Верхнего Прованса (Ginestet et al. 1994, 1997; Ginestet, Carquillat, & Jaschek 1999; Carquillat et al. 1997). Классификация горячих компонентов в ближнем УФ-диапазоне методом «вычитания спектров» — это , представленная в Ginestet & Carquillat (2002).
В предыдущей статье (Prieur et al. 2002, далее статья I) мы представили нашу выборку, а — измерения положения компонентов двойной системы. Мы, , сообщаем здесь наши измерения дифференциальной фотометрии , полученные с помощью PISCO 2 (Prieur et al. 1998) в Pic du Midi. Как обсуждали многие авторы (например, Roberts 1999 и для обзора, Worley, Mason, & Wycoff 2001), фотометрических измерений отдельных звезд в тесных двойных системах очень сложно выполнить : атмосферная турбулентность , фотонный шум и дефекты детектора могут вызвать систематические ошибки , которые обычно имеют тенденцию к завышению разницы в величине двойных звезд. Следовательно, все возможные источники систематических ошибок должны быть тщательно отслежены и вся процедура редукции тщательно протестирована от сбора данных до окончательных измерений. Чтобы это сделать, мы установили оптический тестовый стенд в лаборатории с имитатором атмосферной турбулентности, полным прибором PISCO и его детектором ICCD. Затем мы, , могли смоделировать астрономические наблюдения с известной целью , а затем полностью протестировать наш метод обработки данных .
В § 2 мы представляем метод, который мы использовали для восстановления изображений из данных спеклов. Эксперименты на испытательном стенде описаны в § 3. В § 4 мы сообщаем об астрономических наблюдениях и измерениях дифференциальной фотометрии , которые были выполнены на нашей выборке звезд с составным спектром. Затем в § 5 мы сравниваем эти измерения (1) с опубликованными данными из Hipparcos и из других источников и (2) со значениями , вычисленными с синтетическими спектрами .
2 PISCO — это аббревиатура от интерферометрической спекл-камеры Pupil и коронографа .
2. ПРЕДСТАВЛЕНИЕ МЕТОДА
2.1. Поиск фазы и восстановление изображения
Фаза преобразования Фурье объекта была получена с помощью биспектрального метода с минимизацией по наименьшим квадратам , как было предложено Ланнесом (1988). Восстановление окончательного изображения было выполнено с помощью регуляризованного метода деконволюции с ограничением поддержки в прямой области , как представлено в Lannes et al. (1987a, 1987b). Вся процедура была подробно описана и обсуждена в Prieur, Lannes, & Cullum (1991).
Были выполнены как численные эксперименты, так и полное моделирование на испытательном стенде , — для оценки достоверности и надежности процесса восстановления изображения , который мы разработали. В частности, в , эти симуляции ясно показали растущую важность действительной поправки для смещения шума фотонов в биспектре , когда среднее число фотонов на кадр уменьшается (обычно, когда это число меньше , чем 500).
2.2. Коррекция спектра мощности для смещения фотонного шума
В случае низкой освещенности, фотоэлектрическое обнаружение может быть смоделировано с помощью процесса Пуассона , вероятность возникновения одиночного фото-события в заданном местоположении x пропорциональна интенсивности f ( x ) падающей волны (Goodman 1985). Мы также сделаем гипотезу о том, что детектор ICCD является линейным (см. § 3.3) и обратите внимание на g ( x ), его ответ на одиночный фотон . В этой статье x и его двойная переменная Фурье u являются двумерными векторами.
Отметим ( d k ) последовательность обнаруженных элементарных кадров. Функция интенсивности d k ( x ) может быть тогда выражена как
, где — оператор свертки , а N k — общее количество фотонов, обнаруженных в кадре k th . N k следует статистике Пуассона со средним значением.
Используя этих предположений, Дейнти и Гринуэй (1979) получили выражение для среднего спектра мощности элементарных кадров :
На самом деле, Dainty и Greenaway не упомянули фотонный отклик, то есть они предположили, что g ( x ) было функцией Дирака ( x ).
2.3. Биспектральная коррекция смещения фотонного шума
При низких уровнях освещенности и в случае детектирования подсчетом фотонов Wirnitzer (1985) и Nakajima (1988) показали, что несмещенная оценка k ( 1 , 2 ) биспектр изображения может быть получен из биспектра k ( 1 , 2 ) и преобразования Фурье k () элементарных кадров :
где B ph — смещение биспектрального фотонного шума .Следовательно, смещение шума фотона влияет только на действительную часть биспектра . При отсутствии фотонного шума коррекция смещения , реальная часть среднего биспектра завышена, а амплитуда его фазы уменьшена (до нуля, для крайних случаев). Примеры приведены на Рис. 6.
Эти формулы были выведены для детекторов счета фотонов, которые обеспечивают координаты отдельных фотонов и нормируют каждый из них на единицу, i.е., г ( х ) = ( х ). В случае детектора ICCD и с допущениями, описанными в п. 2.2, проблема может быть уменьшена до случая подсчета фотонов путем выполнения нормализации спектра . Следовательно,
Член (маленький и положительный) добавлен, чтобы уменьшить нестабильность для малых значений | ( u ) 2 |.
Среднее число фотонов на элементарный кадр может быть определено либо из среднего значения спектра мощности на высоких частотах (больше, чем частота среза u c ) или от его дисперсия, поскольку = (свойство статистики Пуассона ).
3. ЭКСПЕРИМЕНТЫ И МОДЕЛИРОВАНИЕ НА ИСПЫТАТЕЛЬНОМ СТЕНЕ
Мы настроили лабораторное моделирование, чтобы проверить достоверность и ограничений наших фотометрических измерений , выполненных с помощью PISCO. Этот эксперимент позволил нам протестировать как процесс сбора данных , так и процедуру восстановления всего изображения с известной целью .
3.1. Экспериментальная установка
Вся установка представлена на рисунке 1. Мишень представляла собой фотографический слайд , освещенный галогенной лампой и , помещенный в плоскость фокусировки коллимирующего объектива . Вставленный в параллельный луч , медленно вращающийся диск (при 1 об / мин) вводил случайные задержки фазы для имитации атмосферной турбулентности . Этот диск был сделан из плексигласа с тонким слоем лака для волос. Затем параллельный луч был сфокусирован на на входную плоскость изображения PISCO, с помощью набора линз , которые имитировали фокус Кассегрена TBL.Шкала уменьшения зрачка и шкала турбулентности были выбраны для моделирования условий , встречающихся при апертуре 2 м.
| Рис.1 Моделирование на испытательном стенде : экспериментальная установка |
Что касается астрономических наблюдений, детектор ICCD был установлен на PISCO , а данные были записаны на SVHS ленты. Эти ленты были позже обработаны той же процедурой конвейера , которую мы использовали для астрономических наблюдений.
Оцифровка лент была произведена с помощью кассетного видеомагнитофона (VCR) Panasonic AG-7355 и платы ELLIPS / Full RIO . Видеомагнитофон управлялся ПК, и программа, разработанная JLP , позволяла полностью автоматическую оцифровку и обработку лент SVHS .
Вот основные ограничения нашего эксперимента:
- Первый порядок турбулентности не моделируется, потому что мелкого масштаба капель лака для волос .Следовательно, длинные экспозиции , полученные в нашем эксперименте , сравнимы с экспозициями, полученными на ночном небе с поправкой на наклон наконечника .
- Максимальная продолжительность последовательности составляет , ограниченная 1 минутой, , потому что вращение диска делает турбулентность периодической.
3.2. Параметры моделирования
Среди всех возможных настроек оцифровочной платы ELLIPS / RIO , мы обнаружили , что наиболее чувствительными параметрами были контраст (C) и яркость (B).Полезный диапазон этих параметров был определен экспериментально: контраст мог быть настроен между C = 70 и C = 90, и яркость должна была быть установлена на соответственно между B = 140 и B = 130, соответственно. Следовательно, в дальнейшем будут рассматриваться только три установки : (C = 70, B = 140), (C = 80, B = 130) и (C = 90, B = 130).
Была проведена серия из симуляций с различными конфигурациями для различных целей .Они представлены в таблице 1. Имя имитации и цель приведены в столбцах (1) и (2), соответственно. Имитатор атмосферной турбулентности можно было включить и выключить (кол. [3]). В дальнейшем мы иногда добавляем G6 или G7 к имени моделирования (например, T1-G6) в соответствии с в соответствии с настройкой усиления видео для ICCD. В этом моделировании было выбрано VG = 6 , когда цель была яркой, имитируя ярких звезд; VG = 7 было выбрано для слабых целей.
Таблица 1 Моделирование на испытательном стенде |
3.3. Тесты на линейность
3.3.1. Тесты на плоских дисках
Для симуляций T1-G6 и T1-G7 (с усилением видео VG = 6 и VG = 7, соответственно) целью было слайд с четырьмя «плоскими дисками», состоящими из матовых круглых области. Соотношение яркости между самыми яркими (D1) и самыми тусклыми (D4) дисками было очень большим ( м 3.4), так что этот тест на линейность может охватывать большой динамический диапазон. Мы использовали набор аттенюаторов нейтральной плотности , пропускание которых варьировалось от 1. до 10 -2 от до освещали эту цель с в широком диапазоне освещенности (коэффициент 100).
Фотометрические измерения четырех дисков были получены на «длинных выдержках», то есть путем интегрирования элементарных кадров в течение примерно 1 минуты. Они нанесены на график , рис. 2, в сравнении с измерениями T1-G6, используемыми в качестве эталона и соответствующими хорошему освещению и небольшому усилению видео (VG = 6).Этот рисунок показывает, что фотометрический отклик системы (детектор ICCD + плата оцифровки ) можно рассматривать как как линейный. Среднее отклонение от линейности составляет 3% для высоких уровней (диск D2, м = 0,08), 5% для низких уровней (диск D3, м = 1,58), и 8%. для очень низких уровней (диск D4, м, = 3,44). Этот ответ не является очень чувствительным к освещению цели в пределах широкой области (отношение 100), которую мы исследовали .Во время этого эксперимента было обнаружено, что лучшая установка для параметров оцифровки была (C = 80, B = 130) для VG = 7 и (C = 70, B = 140) для VG = 6.
| Рис. 2 Тесты на линейность с экспериментами от T1-G7a до T1-G7f. Сплошная линия соответствует идеальному линейному случаю . «Абсолютный» поток каждого диска был измерен при VG = 6 при хорошем освещении цели . |
3.3.2. Тесты с точечными источниками
Еще изображений смоделированных двойных звезд без турбулентности, интегрированных за 30 с. Результирующие измерения показали, что относительная фотометрия точечных источников не была надежной , когда изображения звезды были хорошо сфокусированы и сконцентрированы всего на нескольких пикселях. Это вызвано насыщением каналов микроканальной пластины , используемой перед ПЗС.Чтобы уменьшить этот эффект, необходимо расфокусировать изображение , чтобы распределить его на на большое количество пикселей (как в в случае «плоских дисков »). Это условие , к счастью, часто подтверждается во время астрономических наблюдений, так как (1) большое увеличение используется для правильного отсчета диска Эйри, а (2) атмосферная турбулентность заставляет изображение блуждать на по изображению.
3.4. Смещение фотонного шума и реакция на фотон ICCD г ( x )
Мы провели серию экспериментов с низким освещением до , изучая как фотонный отклик ICCD , так и эффекты смещения шума фотона на средний спектр мощности и средний биспектр элементарных кадров.
3.4.1. Смещение фотонного шума в спектре мощности
Для оценки значения мощности спектр F 2 ( u ) | ( u ) | 2 с постоянной яркостью распределение f ( x ), которое освещает поверхность детектора , естественно можно было бы использовать D 2 ( u ) E (| ( u ) | 2 ), среднее значение спектров мощности обнаруженных элементарных кадров d ( x ).Как показано в п. 2.2, эта оценка смещена для низких уровней освещенности . Аналогично, его биспектр F 3 ( u 1 , u 2 ) ( u 1 ) ( u 2 ) 9013 1 + u 2 ) не может быть аппроксимировано усредненным биспектром D 3 ( u ) E [( u 1 ) ( u 37 2 ) * ( u 1 + u 2 )].
Во время эксперимента S2, изображение слабоосвещенной устойчивой цели без имитатора турбулентности проецировалось на лицевую панель входа ICCD. Эта цель была выбрана как точечный объект , а ее изображение было слегка расфокусировано. Результирующий спектр средней мощности D 2 ( u ) элементарных кадров нанесен на Рисунок 3. По сравнению со спектром мощности D ( u ) для среднего кадра d 0 ( x ) = E ( d ( x )), отметим (1) наличие у неоднородного фона и (2) яркого пика в нуле частота.Следовательно, D 2 ( u ) смещено (см. § 2.2). Существование ненулевого фона в D 2 ( u ) (рис. 3) можно объяснить «смещением шума фотона » | ( u ) | 2 × . Неоднородность этого фона (как можно было бы ожидать от для детектора с совершенным счетом фотонов ) — это , что указывает на то, что g ( x ) не сконцентрировано в на один пиксель.
| Рис. 3 Фотонный шум Коррекция смещения с использованием экспериментальной калибровки фотонного отклика . Нормализованное среднее значение спектра мощности элементарных кадров, полученных из эксперимента S2: необработанный ( сплошная линия ), скорректированный для фотонного отклика ( пунктирная линия ), скорректированный на фотонный отклик и смещение фотонного шума ( длинная пунктирная линия ).Несмещенный спектр мощности (пунктирная линия , ) от высокой освещенности . Левый , разрез по оси X ; правый , разрез по оси Y . |
3.4.2. Определение спектра мощности фотонного отклика ICCD
К получить экспериментальное определение | ( u ) | 2 , который будет называться G ( u ) в ниже, мы измерили спектр средней мощности серии из кадров, соответствующих плоскому полю с низкой освещенностью , и VG = 7. В этом случае ( u ) = ( u ) и E (| ( u ) | 2 ) = | ( u ) | 2 × для всех ненулевых частот (см. Уравнение [2]).
Величина G ( u ) показана на рисунке 4, с его обратным преобразованием Фурье , то есть автокорреляцией g ( x ). Горизонтальный паттерн с отрицательными лепестками в центре , эта автокорреляция обусловлена потерями во время передачи зарядов через ПЗС.Как показано Germain & Douglass (2001) на их Рисунке 2, фактический отклик фотона ICCD является асимметричным. Поскольку пакетов заряда синхронизируются на через ПЗС, ловушки имеют тенденцию заполняться на электронами из ведущих пикселей в спекле . Для соседних пикселей, , заряд на пикселе ближе к выходному сигналу ПЗС систематически снижается на по сравнению с конечным пикселем.
| Рис.4 Экспериментальное определение G ( u ) спектра мощности функции отклика ICCD на единичное фото-событие ( слева, ) и соответствующей автокорреляционной функции ( справа, ). |
Во время этого эксперимента мы отметили , что уровень функции отклика на одиночный фотон был непостоянным (абсолютное отклонение около 30%). Предположение о свертке с помощью фиксированной функции g ( x ) является только приближением .
3.4.3. Моделирование спектра мощности фотонного отклика ICCD
Hege et al. (1986) и Хеге (1989) использовали функцию Гаусса для , моделируя фотонный отклик своего детектора фотонов видеорастра. Для нашего ICCD и для низких уровней освещенности мы также обнаружили хорошее соответствие между | ( u ) | 2 и двумерная функция Гаусса : G ( u ) = a 0 exp ( x 2 / + y 2 /) + b 0 . было необходимо ввести термин b 0 в модель для белого шума, , которая уменьшила остатки до 0,1% среднеквадратичного значения от максимального значения. Мы проверили, что соответствие этой четырехпараметрической функции имеет хорошую стабильность при подборе | ( u ) | 2 на только высокие частоты.
Мы, , выполнили несколько тестов, чтобы проверить , может ли функция G ( u ) соответствовать высоким частотам спектра мощности цели привести к лучшей коррекции, чем G ( u ), экспериментально определенный спектр мощности фотонного отклика (см.4.2). В случае моделирования S2, мы получили хороших результатов с G ( u ) , и подобранный фотонный ответ был очень похож на на G ( u ). При тестировании этого метода с другими данными наши результаты были для следующим образом:
- Когда поток фотонов был небольшим, G ( u ) и G ( u ) были очень похожи, за исключением очень высоких частот ( u > 0.8 u c ), где наблюдались некоторые различия . Это может быть из-за изменения во времени отклика фотона на высоких угловых частотах . В этом случае коррекция спектра мощности , полученная с помощью G ( u ), привела к гораздо большему «плато», чем G ( u ), и, следовательно, к лучшему определению. из . Тем не менее, мы не получили значительных различий по коррекции биспектра при использовании G ( u ) или G ( u ).Восстановленные изображения были очень похожи на с фотометрическими измерениями в , очень хорошее совпадение, в пределах внутренних ошибок.
- Когда смещение фотонного шума было малым на (случаи высокого уровня освещенности ), функция G ( u ), полученная из подгонки данных , значительно отличалась от экспериментально определенной функции G ( u ), с более высоким центральным пиком и большими полосами , как показано на рис. 5 .Результирующая коррекция для биспектра, полученного с G ( и ), привела затем к к очень странным изображениям , которые не могли быть использованы .
| Рис. 5 Невязки спектра мощности от подгонки по Гауссу в для случая высокой освещенности : свидетельство шума видео . |
Тогда получается, что функция G ( u ), которую можно измерить на высоких частотах в спектре мощности объекта , на самом деле является суммой двух членов: фотон шум смещения и видеошум. В случае при высоком освещении преобладает видеошум . Применение коррекции к смещению фотонного шума с этой функцией приводит затем к к неверным результатам. В случае с низким освещением, видеошум незначителен , а спектр мощности на высоких частотах хорошо представляет смещение фотонного шума.
В сводке , из-за присутствия этого видео шума, установка модели G ( и ) не приносит какого-либо существенного вклада в «благоприятных» случаев слабых объектов, тогда как может привести к плохой коррекции смещения фотонного шума для ярких объектов.Далее в мы будем ссылаться на , поэтому будем ссылаться только на как на коррекцию с помощью G ( u ), , который является наиболее надежным для восстановления изображения .
3.5. Фотометрические измерения смоделированных двойных звезд с турбулентностью
Для проверки надежности фотометрических измерений двойного объекта при наличии атмосферной турбулентности, моделирование (S1) было , таким образом выполнено с разными значениями для силы турбулентности и широким диапазоном освещенности .Мы представляем здесь четыре последовательности данных , извлеченные из записей SVHS, с VG = 6 и обозначенных как S1-G6-a, S1-G6-b, S1-G6-c и S1-G6-d ( см. рис. 6). SNR максимумов соответствующей «длинной выдержки» , полученного путем интегрирования элементарных кадров , составляло 19, 2,0, 1,2 и 0,9, соответственно с качеством изображения FWHM 6, 16, 18 , и 17 пикселей, соответственно.
9760007000 6 Моделирование S1, с разной силой турбулентности , увеличивающейся на слева направо: S1-G6-a, S1-G6-b, S1-G6-c, S1-G6-d. Сверху вниз : длинная экспозиция, средний спектр мощности , изображения, чья фаза была восстановлена из исходного биспектра , восстановлено изображений с использованием биспектра и спектра мощности , оба исправлены для фотонного шума смещения и детектора фотона ответ. |
Фотометрические измерения, полученные из моделирования S1, приведены как в таблице 2.Измерения , выполненные на длинных выдержках (которые эквивалентны длинным выдержкам с поправкой на наклон, как уже упоминалось в § 3), даны в столбце (2). Те , полученные на восстановленных изображениях с использованием биспектрального метода , описанного в § 2 , приведены в столбцах (3) и (4). «Необработанные» значения (столбец [3]), относятся к изображениям , полученным без коррекции, тогда как «скорректированные» значения (столбец [4]) соответствуют изображениям , фаза которых была восстановлена после фотонного шума. коррекция смещения с диапазоном значений, приведенных в столбце (5) (т.е., среднее количество фотонов на кадр). Поскольку компоненты этой двойной звезды были хорошо разделены (см. рис. 6), отношение интенсивностей могло быть непосредственно измерено на изображениях, восстановленных только после восстановления фазы, без какой-либо необходимости в деконволюции .
Таблица 2 Фотометрические измерения, полученные из Simulation S1, с различной силой турбулентности |
Как упоминалось в § 2.3, значение может быть определено либо из среднего значения , либо из дисперсии спектра мощности на высоких частотах. Мы проверили, что оба метода привели к аналогичным результатам и дали диапазон 3 из значений в столбце (5). Оказалось, что фотометрия не очень чувствительна к значению . Значения м , полученные с помощью в этом диапазоне, имеют отклонение меньше, чем 0,05 магн.
В моделировании S1 ожидаемое значение для м было 0.07 ± 0,01, при измерении с длинной выдержкой и при хорошем освещении (S1-G6-a, -b и -c). Таблица 2 ясно показывает, что для получения хорошего фотометрического измерения важно, чтобы выполнила коррекцию для фотонного шума смещения и для фотонного отклика детектора для как спектра мощности , так и среднего биспектра (см. пп. 2.2 и 2.3).
Во время моделирования восстановление фазы оказалось решающим для получения хорошей фотометрии .Даже когда использовался сильно ухудшенный модуль , восстановленное изображение приводило к исправлению результатов , как только фаза была хорошей. Это моделирование также дает указание на точность , которую мы можем получить с помощью PISCO и ICCD: среднее значение столбца (4) составляет м = 0,09 ± 0,03 mag.
4. ФОТОМЕТРИЯ ДВОИЧНЫХ ЗВЕЗД
4.1. Наблюдения
Наблюдения были выполнены с помощью PISCO , установленного в фокусе Кассегрена телескопа 2 м в Пик дю Миди в период 1993–1998 гг.Поскольку эти наблюдения были подробно описаны в статье I, мы просто описываем здесь систему фильтров , которую мы использовали (см. Таблицу 3 и Рис. 7). Представленные здесь наблюдения были выполнены с помощью двух детекторов : CAR (Caméra à Anode Résistive или детектор типа Ranicon) из Observatoire de la Côte d’Azur (OCA) и ICCD (Intensified CCD с a. микроканальная пластина) Université de Nice.
Таблица 3 Характеристики фильтра |
| Рис.7 Кривая относительной эффективности фильтров PISCO в сочетании с ответом ICCD ( верхняя кривая в пунктирной линии ) |
4.2. Фотометрические измерения
Мы восстановили изображений с высоким разрешением с помощью метода биспектра , как описано в Prieur et al. (1991) и получил результаты дифференциальной фотометрии двух компонентов .
Фотометрические измерения отображены в таблицах 4 и 5 . Для каждого наблюдения мы даем имя объекту (HD или WDS в столбце [1]), — глобальный индекс цвета B — V двоичной системы (в столбце [[1]]). 3]) , измеренный прибором Hipparcos (ESA 1997), и относительная фотометрия B P , V P и R P (cols . [5], [6], и [8]) относительно система фильтров, описанная в Таблице 3, и, когда доступно , фотометрия B , V и R (кол. [4], [7], [9]) , данные из других источников. Код, используемый для этих источников , — это , такой же, как в Четвертом каталоге интерферометрических измерений двойных звезд 3 : ARI1999 для Аристиди и других. (1999), FAB2000a для Fabricius & Makarov (2000), HIP1997a для ESA (1997), HOR2002 для Horch et al. (2002), ISM1992 для Исмаилова (1992), LAB1974 для Labeyrie et al. (1974), SCO1998 для Schoeller et al., al.(1998), TTB2000 для ten Brummelaar et al. (2000), TYC2000a для Høg et al. (2000), TYC2002 для Fabricius et al. (2002), WSI1997 для Дугласа, Hindsley & Worley (1997), WSI1999a для Germain et al. (1999a), WSI1999b для Germain et al. (1999b), и WSI2000a для Douglass et al. (2000). Мы добавили код GIN2002 для Ginestet & Carquillat (2002). Эпоха наблюдения в бесселианские годы находится в столбце (10) и комментарии в столбце (11).
Таблица 4 Фотометрические измерения с помощью PISCO: Звезды композитного спектра |
Таблица 5 Фотометрические измерения с PISCO: Дополнительный список сравнить с нашими фотометрическими измерениями Теоретические значения, которые могут быть получены из моделей , мы использовали спектральную библиотеку Пиклса HILIB (Пиклз 1998).Мы разработали программу, которая могла бы вычислить для двух звезд любого спектрального типа ожидаемый выходной поток для данного фильтра , используя кривые эффективности (фильтр + отклик ICCD) на Рисунке 7 (например, Фиг. 8). В таблице 4 мы даем (курсивом) относительную фотометрию , соответствующую комбинации спектральных типов , приведенных в столбце (2). Верхний индекс «(G)» указывает, что спектральные типы были непосредственно взяты из GIN2002, тогда как надстрочный индекс «(P)» добавлен , когда фотометрические измерения благоприятствовали несколько иной спектральной классификации (см. § 4.3). В той же строке B — V в столбце (3) получено из этого составного спектра. Абсолютная визуальная величина была определена как для каждого компонента (та же линия , столбец [11]), так что , что приводит к , удовлетворительно согласуется с наблюдениями (см. Обсуждение в п. 5.2).
В этой таблице измерения из других источников являются «необработанными» значениями (т. Е. не преобразованы в систему Джонсона ). Обратите внимание, что на индексы B — V , измеренные с помощью Hipparcos , влияет межзвездное покраснение , в то время как те , вычисленные спектральными моделями , являются «внутренними». Можно проверить в столбце (3) , что последние на меньше, чем первые, , как должно быть на самом деле .Отметим также, что наши дифференциальные измерения не чувствительны к межзвездному покраснению . 3 Hartkopf, WL, Mason, BD, Wycoff, G. L., & McAlister, H. A. 2002, Четвертый каталог интерферометрических измерений двойных звезд, http: // ad. usno.navy.mil/wds/int4.html. 4.3. Отдельные случаи (таблица 4) HD 8036 .GIN2002 дает G9 IIIIV + A7 IV, но K2 III + A7 IV лучше согласуется с данными PISCO.Он был , также классифицирован как G8 III: + A7 V (Bidelman 1958) и KIII: + A7 V (Cowley 1976). d = 121 шт. HD 12447 . Psc — хорошо известная орбитальная визуальная двойная система (Scardia 1983). Оба компонента представляют собой химически пекулярных горячих звезд: первичная — A0p, и вторичная — Am; м V = 1. Согласно Каталогу ярких звезд (Hoffleit & Jaschek, 1982), оба компонента визуальной двойной системы , возможно, являются спектроскопическими двойными системами .На длинных кадрах экспозиции две звезды незначительно разделены: интенсивность вторичной звезды намного ниже, в B , чем в V , и контраст между двумя компонентами одинаков. заказать для V и для R . Это , хорошее согласие с нашими измерениями, полученными на восстановленных изображениях. Следовательно, значение B = 1,08, данное FAB2000a , является сомнительным. HD 18925 . Per is — хорошо известная затменная спектроскопическая и интерферометрическая система (см. Batten et al. 1989; Popper & McAlister 1987; Pourbaix 1999). Абсолютные величины , которые мы находим для двух компонентов (столбец [11]), немного на отличаются от значений , предоставленных GIN2002 ( M V 1 = -1,25 и M V 2 = 0,05), для такая же классификация G9 IIIII + A2 III. d = 79 шт. HD 29140 .88 Тау. Первичная является спектрально-двойной типа Am ( P = 3,57 дня, м V = 2,31). Красный вторичный спектр был обнаружен Фекелем (Batten et al., , 1989). По данным Токовинин и Горыня (2001), — это шестикратная система ! HD 74874 . Hya — это переменная звезда типа BY Dra, как орбитальная спектроскопическая , так и интерферометрическая двойная (см. Batten et al. 1989 и Hartkopf, Mason, и McAlister 1996). Согласно Batten et al., система, по меньшей мере, пятикратна на . В каталоге Bright Star указано м V = 0,9. d = 41 шт. HD 166479 . Каталог Bright Star дает м V = 0,8. GIN2002 дает G8 III + B9.5 V. d = 461 pc, , но точность параллакс плохая (ESA 1997). HD 183912 Aa . 1 Cyg — это новая тройная интерферометрическая система : в дополнение к известному компоненту в 04, Prieur et al. (2002) нашел другого, близкого, компаньона в 005. GIN2002 дает K2 II + B8: p. d = 118 шт. HD 186203 . Aql имеет светящуюся холодную первичную обмотку : GIN2002 дает G2 Ib + B5,5 В. Каталог Bright Star дает м V = 1.2. d = 230 шт. HD 186518 . Это переменная звезда (PS Vul). Яркий звездный каталог дает м V = 1,5. Очень неточный параллакс (ESA 1997) и расстояние (1300 пк). HD 187259 . Aql — хорошо известная визуальная двойная система с составным спектром . В каталоге Bright Star указано м V = 0.5. d = 175 шт. HD 187321 .McA 58 имеет светящихся холодных первичных обмоток: GIN2002 дает G5 IbII + B7 IV. d 1000 шт (по фотометрической модели). HD 194359 . d = 265 шт. HD 195692 . Это первичная обмотка типа Am, которая является спектрально-двойной ( P = 11,3 дня). В каталоге Bright Star указано м V = 1.8. HD 215242 . Это переменная звезда . Каталог Bright Star дает м V = 1,6. GIN2002 дает классификацию G8 III + B7.5 IV, но отмечает, что особенности ИК-спектра предполагают для первичной обмотки более высокую светимость ( M V 1 = -0,6) чем тот нормального гиганта. Параллакс (ESA 1997) очень неопределенен, и , как и его расстояние (1136 пк). 4.4. Примечания к дополнительному списку (таблица 5) HD 74874 AC . Здесь мы приводим фотометрию компонентов переменного тока. Компоненты AB образуют составную спектральную систему , перечисленную в таблице 4 . HD 83808 Ac . Здесь также пара AB представляет собой звезду составного спектра и спектроскопическую двойную звезду . HD 165341 .ADS 11046 — это двойная звезда , принадлежащая астрометрической программе мониторинга орбиты .Его наблюдали детектором CAR с другой процедурой (см. Статью I). HD 183912 AB . Альбирео. Переменная. Здесь составная пара спектра — это Aa (в таблице 4 ). Эта система также наблюдалась детектором CAR. 5. ОБСУЖДЕНИЕ 5.1. Сравнение с другими измерениями Сопоставление данных наблюдений PISCO с данными, полученными другими наблюдателями, составляет , показанное на рисунке 9.
Разница звездных величин , полученная с помощью PISCO и других источников , приведенных в таблицах 4, и 5, не соответствует в той же фотометрической системе , что может объяснить некоторые расхождения в таблице 4. Следовательно, на этом рисунке мы преобразовали измерения , полученные со спутника Hipparcos (HIP1997a, TYC2000a и FAB2000) в систему Johnson , используя формулу из ESA (1997) и спектральные типы определено Ginestet & Carquillat (2002). Аналогичным образом, мы преобразовали результаты измерений PISCO V p в систему Johnson , используя поправки, полученные из спектральных моделей из таблицы 4 (кол.[2]). Никакая поправка не применялась. к HD 12447, так как спектральные классы обоих компонентов близки к (Am и Ap). Согласие обычно хорошее для большинства объектов с разбросом менее 0,2 mag. 5.2. Сравнение со спектральными моделями: вывод абсолютных визуальных величин холодных компонентов Как видно из таблицы 4 , наши измерения и измерения, опубликованные в литературе , соответствуют в разумном согласии с , фотометрия рассчитана на основе спектральных классов, указанных в столбце (2) , которым в большинстве случаев соответствуют . по классификации ГИН2002. Поскольку наши измерения представляют собой дифференциальных измерений , они чувствительны только к разнице M V 2 — M V 1 абсолютных визуальных величин первичной звезды ( M V 1 ) и вторичный ( M V 2 ). Значение M V 2 было взято из Schmidt-Kaler (1982), которое мы предположили, что хорошо определено как , поскольку горячая вторичная звезда обычно была карликовой звездой .Следовательно, наши дифференциальные измерения позволили напрямую определить M V 1 , визуальную величину для холодного компонента , как правило, для гиганта или сверхгиганта. Ошибки для M V 1 оцениваются в 0,6 mag с учетом с учетом ошибок дифференциальных измерений (около 0,2 mag) и ошибок при определении из M V 2 (около 0.5 mag), который представляет собой комбинацию шума в калибровке Шмидта-Калера и неопределенности спектрального класса карликового компонента . В своей статье Пиклз (1998) вычислил M V значений из соответствия популяционного синтеза , полученного с его спектральной библиотекой , до изохроны солнечного содержания 5 млрд лет Бертелли и др. (1994). Эти значения часто приводили к несоответствиям с нашими измерениями, особенно для гигантов с типом около GK III.Поэтому мы, , сравнили значения абсолютных величин холодных компонентов , найденные в Таблице 4 (столбец [11]), с калибровками , предложенными различными авторами на Рисунке 10. Принимая во внимание , учтите значение для . ошибки 0,6 mag, мы получаем хорошее согласие с Шмидт-Калером (1982) и Кинан и Барнбаум (1999), и несогласие с калибровкой Пиклса холодных гигантов с популяционным синтезом. Обратите внимание, что новые калибровки Кинана и Барнбаума являются результатом результатов измерений Hipparcos : абсолютные звездные величины многих холодных ярких гигантов вокруг G6K3 были пересмотрены и уменьшены примерно на 1 звездную величину относительно до значений по Schmidt-Kaler. Холодные звезды-гиганты G6K3 , визуальная абсолютная величина которых остается близкой к 1,0, теперь образуют группу из гигантов IIIb (см.рис.10).
5.3. Сравнение с Hipparcos Общая звездная величина В таблице 6 мы оцениваем согласованность наших значений абсолютных величин отдельных компонентов с полными абсолютными визуальными величинами , измеренных с помощью Hipparcos M .Для каждого объекта из Таблицы 4, для которого было выполнено определение , мы даем в столбцах (2) и (3) значения M V 1 и M V 2 первичных и вторичных компонентов, соответственно (см. Столбец [11] таблицы 4 ), и соответствующая общая абсолютная величина M V системы в столбце (4) . Мы представляем в столбце (5), измерения Hipparcos M , которые были скорректированы на межзвездное покраснение GIN2002, и соответствующие ошибки в столбце (6) (полученные из ошибок параллакса). Разница между нашей оценкой общей абсолютной звездной величины и оценкой из Hipparcos приведена как в столбце (7). Средняя ошибка , которую мы можем ожидать для M V по нашим измерениям оценивается в 0,8 mag, поскольку 0,5 mag и 0,6 mag. В во всех случаях, кроме HD 18925 и HD 186203, | M — M V | .Для этих двух объектов разница составляет 0,29 и 0,84, соответственно, что меньше на или на того же порядка ошибок на M V . Следовательно, полные звездные величины M V , полученные из нашего исследования , совместимы с данными Hipparcos .
Это сравнение, тем не менее, показывает, что спектральная классификация HD 186203 как G2 IbII + B5 V только незначительно совместима с . Данные Hipparcos , хотя они приводят к очень хорошему согласию с данными дифференциальной фотометрии (см. Таблицу 4 ). 6. ЗАКЛЮЧЕНИЕ За последние 10 лет спекл-камера PISCO в Обсерватории Юг-Пиренеи оказалась хорошо приспособленной для эффективного выполнения относительной астрометрии двойных и кратных звезд . Эта работа показала, что может также использоваться для фотометрических целей. 4 Полный процесс от получения данных смоделированных астрономических целей до восстановленных изображений и финальных фотометрических измерений был успешно протестирован в лаборатории с помощью оптического тестового стендового эксперимента . Сопоставление фотометрии , полученной с помощью PISCO на астрономических целях с данными из других источников, показало очень хорошее совпадение, с типичной разницей менее 0,2 mag для отдельных компонентов тесных двойных систем. Абсолютная визуальная величина холодных звезд-гигантов , которую мы определили как , хорошо согласуется с с Шмидтом-Калером (1982) и с Кинаном и Барнбаумом (1999). 4 Последние наблюдения с помощью PISCO были сделаны в 1998 г. в г. в обсерватории Пик-дю-Миди (Франция).Международный проект только что начался. по установке PISCO с ICCD на 2-метровом телескопе обсерватории г. Розен (Болгария). Мы хотели бы, , поблагодарить технический персонал телескопа Бернара Лио за , оказавшую помощь во время наблюдений. Мы благодарны Д. Мурару, который предоставил нам детектор CAR . Мы признательны рецензенту, E. Кейту Хеге, за его полезные комментарии и предложения , особенно за калибровку смещения шума фотона . ССЫЛКИ
Alesis Photon X49 49-клавишный контроллер клавиатуры USB / MDI, чувствительный к скорости нажатия{ «pageType»: «item_page», «placements»: «3», «placeNames»: «rr1, rr2, OOS2» }{ «slidesToShow»: 6, «slidesToScroll»: 6, «бесконечный»: ложь, «точки»: правда, «lazyLoad»: «ondemand», «pauseOnHover»: правда, «стрелки»: ложь, «centerMode»: ложь, «отзывчивый»: [ {«breakpoint»: 1024, «settings»: {«slidesToShow»: 5, «slidesToScroll»: 5}}, {«breakpoint»: 768, «settings»: {«slidesToShow»: 4, «slidesToScroll»: 4}}, {«точка останова»: 640, «настройки»: {«slidesToShow»: 2, «slidesToScroll»: 2}} ] } К сожалению, этот товар недоступен. { «slidesToShow»: 6, «slidesToScroll»: 6, «бесконечный»: ложь, «точки»: правда, «lazyLoad»: «ondemand», «pauseOnHover»: правда, «стрелки»: ложь, «centerMode»: ложь, «отзывчивый»: [ {«breakpoint»: 1024, «settings»: {«slidesToShow»: 5, «slidesToScroll»: 5}}, {«breakpoint»: 768, «settings»: {«slidesToShow»: 4, «slidesToScroll»: 4}}, {«точка останова»: 640, «настройки»: {«slidesToShow»: 2, «slidesToScroll»: 2}} ] } ОбзорКаждую кнопку, слайдер и гладкую гладкую ручку с высоким разрешением можно полностью назначить через интуитивно понятный пользовательский интерфейс.А после назначения вы можете сохранить все свои пресеты. Плавная, быстрая и очень отзывчивая клавиатура реагирует даже на скорость отпускания. Купол Axyz можно назначить для управления всеми видами параметров, такими как фильтр, резонанс и высота звука, взмахом руки над клавиатурой. Инфракрасный луч отслеживает движения ваших рук в трех измерениях, поэтому вы получите совершенно новый уровень контроля над своим оборудованием и программным обеспечением. Всего вы получаете 60 назначаемых элементов управления, в том числе: 10 — 360 бесконечных регуляторов, 10 кнопок с подсветкой, 9 — 60-миллиметровые фейдеры и специальные элементы управления транспортом.Десятиклавишная клавиатура и ЖК-экран с высоким разрешением завершают эту утопию управления.
{ «slidesToShow»: 6, «slidesToScroll»: 6, «бесконечный»: ложь, «точки»: правда, «lazyLoad»: «ondemand», «pauseOnHover»: правда, «стрелки»: ложь, «centerMode»: ложь, «отзывчивый»: [ {«breakpoint»: 1024, «settings»: {«slidesToShow»: 5, «slidesToScroll»: 5}}, {«breakpoint»: 768, «settings»: {«slidesToShow»: 4, «slidesToScroll»: 4}}, {«точка останова»: 640, «настройки»: {«slidesToShow»: 2, «slidesToScroll»: 2}} ] } Магазин с другом Бесплатная доставка
На каждую гитару или бас-гитару, приобретенную у Musician’s Friend (электрическую или акустическую, New или Open Box), предоставляется двухлетняя защита от дефектов производителя. Свяжитесь с нами для получения подробной информации Мы здесь для васНаши консультанты по снаряжению готовы помочь вам на протяжении всего процесса покупок. Позвоните или поговорите в чате, чтобы получить консультацию специалиста и узнать о последних предложениях. Свяжитесь с намиНаши консультанты по снаряжению готовы помочь. Наш контактный центр в настоящее время закрыт. Запросить обратный звонок Чат поддержки проактивного советникаНаши консультанты по снаряжению готовы помочь. Начать Ищете что-нибудь еще? Найдите ответы в нашем Справочном центре{«product»: {«rep_id»: «site1prod705529», «sku_rep_id»: «site1sku70552 00000″, «download»: false, «price»: «0.00», «контрольная сумма»: «- 370382521930», «sku_id»: » 7055200000 «,» stock «:» outofstock «},» dept «:» Клавиатуры и MIDI «,» category «:» MIDI «,» subcategory «:» MIDI-контроллеры «,» pageName «:» product_detail «} | |||||||||||
## ALESIS PHOTON 25 USB MIDI КОНТРОЛЛЕР Если вы ищете хорошего качества.Прямо сейчас вы узнаете стоимость ALESIS PHOTON 25 USB MIDI CONTROLLER в комплекте с отличными предложениями и чрезвычайно быстрой доставкой и доставкой для вас. |